MECÂNICA ESTATÍSTICA QUÂNTICA GENERALIZADA TENSORIAL DIMENSIONAL RELAISTATIV DE ANCELMO L. GRACEL

setembro 04, 2026

MECÂNICA ESTATÍSTICA QUÂNTICA GENERALIZADA TENSORIAL DIMENSIONAL RELATIVISTA DE ANCELMO L. GRACELI.

MASSA TÉRMICA, [MT]

MASSA ELETROMAGNÉTICA. MEM]

MASSA RADIOATIVA [MR]

VARIAM CONFORME MEIO FÍSICO EM QUE SE ENCONTRAM. E POTENCIAL DE TRANSFORMAÇÕES E INTERAÇÕES DESTES MEIOS FÍSICOS.

COM VARIAÇÕES DE SPINS E ENERGIAS CONFORME O CITADO ACIMA.

PONTOS CRÍTICOS DE TRANSFORMAÇÕES DAS MASSAS E ENTROPIAS E ENTALPIAS DAS MASSAS VARIAM CONFORME OS MEIOS E POTENCIAIS DE INTERAÇÕES DAS MESMAS.

https://obrasdeancelmoluizgraceli2026.wordpress.com/

MECÂNICA QUÂNTICA POTENCIAL HARMÔNICA GENERALIZADA DE ANCELMO L. GRACELI.

FUNDAMENTO.

1 - SE FUNDAMENTA NO POTENCIAL DE INTERAÇÕES E TRANSFORMAÇÕES DE ENERGIAS, CAMPOS, ESTADOS E DIMENSÕES DE GRACELI, E MATÉRIA.

2 - E NA RELAÇÃO E INTERAÇÕES DOS ESTADOS E DIMENSÕES DE GRACELI.

3 - E NA RELAÇÃO DE ENTROPIAS POTENCIAIS , E VIBRAÇÕES E MOMENTUNS POTENCIAIS, COMO TAMBÉM NA DISTRIBUIÇÃO ELETRÔNICA E BANDAS DOS ELEMENTOS.

UM EXEMPLO CLARO É NAS MUDANÇAS DE ESTADOS FÍSICOS, GASES, E INTERAÇÕES DE CAMPOS.

OU SALTO QUÂNTICOS E FREQUÊNCIAS NOS ÁTOMOS.

EM TERMOS DE AMPLITUDE, E FREQUÊNCIA EXCITAÇÃO HARMÔNICA E POTENCIAL TEMOS>

Onde $F_{0}$ é a amplitude, $\omega$ é a frequência e $\phi$ é o de fase da excitação harmônica. O valor de $\phi$ depende do valor de $F(t)$ em t=0.

[Gd* $G_{\mu \nu }\$ ] $G$ * $G_{\mu \nu }\$ / ${\mathcal {T}}$ $\psi$ [MT] [MR] [MEM] [ $F\ {\stackrel {\mathrm {def} }{=}}\ \mathrm {d} A.$ ] [ ${\vec {A}}\ \$ $\phi \ \$ ] [ [ $F_{0}$ $\omega$ $\phi$ ] $]$ [ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$ $.$ = $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$

S=-\operatorname {tr} (\rho \ln \rho ),

$]$ [ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$ $.$ = $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$

A entropia de von Neumann , nomeada em homenagem a John von Neumann , quantifica o grau de mistura de um estado. ^[ 8 ] Ela estende o conceito de entropia de Gibbs da mecânica estatística clássica para a mecânica estatística quântica e é a contraparte quântica da entropia de Shannon da teoria da informação clássica . Para um sistema mecânico-quântico descrito por uma matriz de densidade $ρ$ , a entropia de von Neumann é ^[ 9 ] $S=-\operatorname {tr} (\rho \ln \rho ),$

S=-\sum _{j}\eta _{j}\ln \eta _{j}.

onde $\operatorname {tr}$ denota o traço e $\operatorname {ln}$ denota a versão matricial do logaritmo natural . Se a matriz de densidade $ρ$ for escrita em uma base de seus autovetores $|1\rangle ,|2\rangle ,|3\rangle ,\dots$ como $\rho =\sum _{j}\eta _{j}\left|j\right\rangle \left\langle j\right|,$ então a entropia de von Neumann é simplesmente $S=-\sum _{j}\eta _{j}\ln \eta _{j}.$ Nesta forma, S pode ser visto como a entropia de Shannon dos autovalores, reinterpretada como probabilidades. ^[ 10 ]

A entropia de von Neumann desaparece quando $\rho$ é um estado puro. Na representação da esfera de Bloch, isso ocorre quando o ponto $(r_{x},r_{y},r_{z})$ encontra-se na superfície da esfera unitária. A entropia de von Neumann atinge seu valor máximo quando $\rho$ é o estado de mistura máxima , que no caso de um qubit é dado por $r_{x}=r_{y}=r_{z}=0$ . ^[ 11 ]

A entropia de von Neumann e quantidades baseadas nela são amplamente utilizadas no estudo do emaranhamento quântico . ^[ 12 ]

Pesquisar este blog

MECÂNICA ESTATÍSTICA QUÂNTICA GENERALIZADA TENSORIAL DIMENSIONAL RELAISTATIV DE ANCELMO L. GRACEL

Comentários

Postar um comentário

Postagens mais visitadas deste blog